| Во-первых, объемные веса исследованных Кришером материалов были не одинаковы, изменялись от 1,25 до 1,51 г/м3 между тем, как само собой разумеется, что искомая зависимость не может строиться безотносительно от степени пустотности сыпучего материала. Во-вторых, ни сами зерна, ни тем более прослойки между ними не могут иметь кубикообразиую форму и, следовательно, вычисленный указанным выше приемом размер этих прослоек не может в сколько-нибудь близкой степени отвечать действительности. Отмеченными обстоятельствами, между прочим, и объясняется тот вытекающий из рассмотрения графика Кришера (рис. 34) маловероятный вывод, что интенсивность изменения величины δt 
Рис. 34. Влияние температуры на теплопроводность неорганических сыпучих материалов по Кришеру уменьшается с увеличением размера пор. Между тем известно (рис. 8), что величина δt в воздушных порах за счет влияния излучения изменяется пропорционально изменению размера этих пор. Стало быть, такого же рода явления или близкого к нему следует ожидать и в сыпучих материалах, где изменение прироста коэффициента теплопроводности при повышении температуры также находится при прочих равных условиях в непосредственной зависимости от величины излучения в порах. Таким образом, можно констатировать, что каких-либо вполне достоверных общих закономерное теп, иллюстрирующих изменение коэффициента теплопроводности сыпучих материалов зернистого строения под влиянием температуры (имея в виду достаточно широкий диапазон изменения основных свойств этих материалов — их объемного веса и размера зерен), ни с качественной, ни тем более с количественной стороны до сих пор не установлено. Здесь, впрочем, нужно отметить, что II. Каммерер сделал попытку восполнить этот пробел. |
